69国内精品一区二区三区 讲述液体、固体绝缘材料电阻率及击穿电压性能测试

液体及固体介质的电气性能

绝缘材料 (常称为电介质)，具有很高的电阻率(通常为10 ⁶ ～10 ⁹ Ω ·m)是电工中应用广泛的一类材料。除了气体外，还应用固体、液体材料。固体材料除了做绝缘外，还可用做载流导体的支承，或作为极间屏障，以提高气体或液体间隙的绝缘强度。液体绝缘材料，还常作为载流导体或磁导体(铁芯)的冷却剂，在某些开关电器中可用它做灭弧材料。因此，对液体、固体物质结构以及它们在电场作用下新发生的物理现象的研究，能使我们了解并确定它们的电、热、机械、化学、物理等方面的性能。木章主要讲述液体、固体电介质的电气性能及影响其 击穿电压 的因素 ，从而了解判断其绝缘老化或损坏程度，合理地选择和使用绝缘材料。研究绝缘材料在电场作用下的物理现象是高压电气设备绝缘预防性试验的基础知识。

第一节 电介质的极化

由大小相等，符号相反、彼此相距为 d的两电荷( +q 、-q）所组成的系统称为偶极子。偶极子极性的大小和方向用偶极矩来表示， 偶极矩 的大小为正电荷(或负电倚)的电量 q 与正、负电荷 间 距离d的乘积，方向由负电荷指向电荷。

电介质内分子问的结合力称为分子键，分子内相邻原子间的结合力称为化学键，根据原子结合成分子的方式的不同，比介质分子的化学键分为离子键和共价键两类，分子的化学键类型取决于构成分子的原子间电负性差异的大小。原子的电负性是指原子获得电子的能力。当电负性相差很大的原子相遇时，电负性小的原子（金属元素 )的价 电 子将被电负性大的原子(非金属元素)所夺去，得到电子的原子形成离子，失去电子的原子形成正离子，正、负离子通过静电引力结合成分子，这种化学键称为离子冠，当 电 负性相等或相差不大的两个或多个原子相互作用时，原子间则通过共用电 子对结合成分子，这种化学健称为共价键

化学键的极性可用键矩 (即化学键的 极矩 )来表示，离子链中正、负离子形成一个很大的键矩，因此它是一种强极性键，共价键中，电负性相同的原子组成的共价键为非极性共价键，电负性不同的原子组成的共价 键 为极性共价 键 ：由非极性共价键构成的分子是非极性分子。由极性共价键构成的分子，如果分子由一个极性共价键组成，则为极性分子；如果分子由两个或多个极性共价键组成，结构对称者为非极性分子，结构不对称为极性分子

分子由离子键构成的电介质称为离子结构的电介质。分子由共价键构成，且分子为非极性分子的电介质称为非极性电介质，分子为极性分子的电介质称为极性电介质。

如图 2-1所示，先将平行板电容器放在 密封容器内，并将极板间抽成真空，在极板上施加直流电压 U，这时极板上分别出现正 、负电荷，其电荷量为 Q ₀ ， 如图2-1( a )所示，然后把一块固体介质(厚度与极间距离d相同)放于极间，施加同样电压，就可发现极板上的电荷增加到Q ₀ +Q ’ 如图2-1(b)所示 。 这是因为在外加电场作用下，使介质中 彼此 中和的正、负电荷产生位移，形成电矩，在 极 板上另外吸住了一部分电荷Q ’ ，所以极板上电荷增加了，此现象为极化引起。极间真空时的电容可用下式表示

气体的 ε _r 接近于1，而常用的液体、固体绝缘的 ε _r 则各不相同，一般为2～6。各种介质的 ε _r 与温度、电源频率的关系也不一致，且与报化形式有关。

极化种类较多，基本形式有电子式极化、离子式极化和偶极子极化三种。

一、电子式极化

物质是由分子或离子构成，构成分子的原子则为具有带正电的核与带负电的电子所组成，其电荷量彼此相等。无外电场作用时 (E = 0)正负电荷的作用中心重合，原子 对外部呈中性，如图 2-2(a)所示。

当有外电场时(E ≠ 0)，如图2-2(b)所示。此时电 子轨道对原子核发生位移，其作用中心与原子核的正电荷 不再重合：正负电荷作用中心分开，对外呈现出一偶极子的形态，其极化强度(即正负电荷作用中心拉开的距离)随外电场的增加而增加。这种极化的特点为：

(1)极化过程极快(因电子质量极小)，约为10 ^-15 s。所以这种极化在各种频率范围均能产生，即其 ε _r 不随频率而变化。

(2)具有弹性，外电场除去后，依靠正负电荷的吸引力，其作用中心又会重合而呈现中性，所以这种极化没有损耗。

温度对电子式极化的影响不大。当温度升高时，电子与原子核的结合力减弱，使极化略有加强；但温度升高时，介质膨胀，单位体积内质点减少，又使极化减弱。在这两种相反的作用中，后者略占优势，所以 ε _r 具有很小的负温度系数，即温度升高时 ε _r 略有下降，其 变 化不大，工程上可予以忽略。

电子式极化存在于一切气体、液体、固体介质中。

二、离子式极化

固体无机化合物多属离子式结构，如云母、陶瓷材料等。无外电场时，正负离子作用的中心是重合的，故不呈现极性，在外电场作用下，正负离子向相应电极编移，使整个分子呈现极性（图 2-3) 。 离子式极化也属弹性极化，几乎没有损耗；极化过程也 很 快，不 超 过

10 ^-13 s，所以在使用的频率范围内可认为 ε _r 与频率无关。

温度对离子式极化的影响，也存在相反的两种因素，即离子间结合力随温度升高面降低，使极化程度增加；但离子的密度随温度升高而减小，可使极化程度降低，其中以第一种因素影响较大，所以 ε _r 具有正温度系数。

三、偶极子极化

某些物质是由偶极分子组成。偶极分子是一种特殊的分子，它的电子的作用中心和原子核不相重合，好像分子的一端带正电荷，而另一端带负电荷，因而形成一个偶极矩如图 2-4(a)所示。具有偶极子的电介质称为极性电介质：例如蓖麻油、氯化联苯、橡胶、胶木和纤维素等均是常用的极性绝缘材料 。

单个的偶极子虽然具有极性，但无外电场作用时，偶极子处在不停的热运动中，分布异常混乱，对外的作用互相抵消，所以整个介质是不呈现极性的。在电场作用下，原来混乱分 布的极性分子顺电场方向转动，作较有规律的排列，如图2-4(b)，因而呈现极 性 。

偶极子式极化是非弹性的，极化时消耗的电场能量在复原时不可能全部收回 (因 极 性分子旋转时要克服分子间的吸引力，可想象为分子在一种黏性媒质中旋转时阻力很大一样)， 极 化所 需 的时间也较长，约10 ^-10 ～10 ^-2 s。因此，极性介质的 ε _r 与电源频率有较大的关系 。 频率 很 高时偶极 子来 不及跟随外电场转动。因而其 ε _r 减小。图2-5给出极性液体 — 苏伏油(氯化联 苯 )的相对介电系数与温度，图中频率 f ₁ ＜ f ₂ ＜ f ₃ 的关系。

温度对极性电介质的 ε _r 有很大的影响。温度升高时， 分子间联系减弱，使极化加强；但同时分子热运动加剧， 妨碍它们有规则的运动，这又使极化减弱。所以极性电介质的 ε _r 最初随温度的升高而增加；以后，当热运动变得 较强烈时， ε _r 又随温度上升而减小。

综上所述可知：

(1)气体介质由于密度很小，也即单位体积内所含分 子的数目很少，所以不论是非极性气体还是极性气体，其 ε _r 均很小，在工程上可近似地认为其等于1，

(2)液体介质可分为非极性、极性与强极性三种。非极性(或弱极性)液体的 ε _r 在1.8～2.5，变压器油等矿物油即属此类 。 极性液体的 ε _r 在3～6，如 蓖 麻油、氯化联苯即属此类。强极性液体如酒精、水等，其 ε _r 很大(e.＞10)，但此种液体介质的电导也很大，所以不能用作绝缘材料。

(3)固体介质的情况较复杂，用作高压设备绝缘材料的极性介质 （ 如 酚醛 树脂，聚氯乙烯等)，非极性介质(聚乙烯，聚苯乙烯等)，以及离子性固体介质(如云母、陶瓷等)，其 ε _r 约在2～10 。 还有一些 ε _r 很大的固体介质，如 钛酸钡 等 ε _r ＞1000，不能用作高压绝缘 材料。

四、夹层式极化

高压设各的绝缘花往由几种不同的材料组成，这时会产生 “夹层介质极化"现象。这种极化的过程特别缓慢，而且伴随有介质损耗。

为了分析的简便，以平行电极间的双层介质为例，如图 2-6所示：在图中右面是它的等值电路 。 外施电压为直流，在合闸瞬间，两层介质之间的电压与各层电容成反比(突然合闸瞬间相当于很高的 频率 )，即

所以合闸后，两层介质之间有一个电压重新分配的过程，也即 C ₁ 、C ₂ 上的电荷要重新分配。

设 C ₁ ＞C ₂ 而g ₁ ＜g ₂ ，则 t =0时，U ₂ ＞U ₁ ；t→ ∞ 时，U ₁ ＞U ₂ 。 即 t =0以后，U ₂ 逐渐下降而U ₁ 逐渐增大(因为U ₁ + U ₂ = U 是 常数 )。 也即U ₂ 上的一部分电荷要通过g ₂ 放掉，而C ₁ 则要从电源再吸收一都分电荷 — 称吸收电荷， 所以夹层的存在使整个介质的等值电容增大，因 而 称为夹层介质极化 。

五、电介质极化在工程实际中的应用

(1)选择电容器的绝缘材料时，一方面要注意 电 气强度 ，另外则希望 ε _r 大。这样，电容器单位容量的体积和重量便可减小，但其他绝缘结构则往往希望材料的 ε _r 要 小些。例如电缆的绝缘材料，其 ε _r 小时可使工作时充电电流减小 。

(2)一般在高压设备中常是几种绝缘材料组合使用，这种情况下更要注意各材料 ε _r 值的配合 。

当数种绝缘材料合用时，不同成分材料的介电系数的比值关系，常影响整个绝缘系统中电压分布，使外加电压的大部分常为介电系数小的材料所负担，因而降低了整个设备的绝缘能力。如图 2-7所示，设有厚度为d ₁ 、d ₂ 的两种材料1、2，并用它们来负 担两电极间的绝缘。这两种材料的介电系数分别为 ε ₁ 、 ε ₂ ， 电容量 分别为 C ₁ 、C ₂ 。 当施以交流电压U后，若略去材料的电导不计， s 则有

假设 ε ₁ ＜ ε ₂ ，则E ₁ ＞E ₂ ,即在介电系数小的材料中承受较大的电场强度；反之，在介电系数大的材料中承受较小的电场强度。如果有气泡存在于材料中，气体的介电系数小，可以使其先行游离，使整个材料的绝缘能力降低。

(3)材料的介质损耗与极化形式有关，而介质损耗是影响绝缘老化和热击穿的一个重要因素

(4)夹层介质极化现象在绝缘预防性试验中，可用来判断绝缘受潮的情况。在使用电容器等电容量很大的设备时，必须特别注意吸收 电 荷对人身安全的威胁。 s

第二节 电介质的电导(或绝缘电阻)

任何电介质总有一些联系弱的带电质点存在，在电场作用下，它们可作有方向的运动构成电流，因而任何电介质都具有一定的电导。在加直流电压 U于介质时，初瞬间由于各种极化过程的存在，流过介质中的电流是随时间变化的，在一定时间后，极化过程结束，流过介质的电流趋于一定值 I (泄漏电流)，与此对应的电阻称电介质的绝缘电阻(R _∞ )，可用下式求得

对固体介质，它应包括绝缘的体积绝缘电阻与表面绝缘电阻两部分。

如果要把绝缘的体积泄漏与表面泄漏分开，应在测量回路中加辅助电极，使表面造游不通过测量表计。

介质的绝缘电阻决定着介质中的泄漏电流，它将引起介质发热，加速绝缘老化。

介质电导 (绝缘电阻之倒数)与金属电导不同，它比金属的电导小得多，且为离子性的 （ 金属的电导是电子电导)，故与温度有关。温度越高，参与漏导的离子(介质本身或杂质的)越多，即电导电流越大，所以介质电阻具有负的温度系数(金属电器的温度系数是正值)。

图 2-8给出了直流电压作用下流过介质的电流变化情况。 i ₁ 为电容电流分量，它是由加压初瞬电极间的 几 何电容，以及介质中的电子式或离子式极化过程所引起的电流， i ₁ 存在时间很短，可认为瞬间完成的。 i ₂ 为吸收电流分量，是由偶极式极化或夹层极化所引起，其存在时间较长，约为几分至数十分钟，有损耗。 i ₂ 与时间轴所夹的面积，即为吸收电荷。一 般地 说吸收现象主要是由不均匀介质的夹层极化所引起的。I是泄漏电流(或称传导电流) ， 它与绝缘电阻值相对应，不随时间变化。于是介质中流过的总电流为

由此可画出图 2-9的等值电路。其中C ₀ 代表无损极化与电极间几何电容的纯电容分支，C ₀ 中流过的电流为 i ₁ ； r _a 、C _a 代表有损耗 极化 电流分支，其中流过的电流为 i ₂ ，即吸收电流；r _∞ 代表泄漏电流分支，r _∞ 中流过的电流为 i _∞ =I 。

气体介质的电导；在其伏安特性 (图1-1)上，0a段可视为常数，此后就不再是常数了，通常气体绝缘工作在ab段。故只要工作在场 强 低于其击穿值时，可不必考虑。

液体介质电导：构成液体介质电导的因素主要有两种。一种是由液体本身的分子和杂质的分子离解为离子；另一种是液体中的胶体质点 (如变压器油中悬浮的小 水滴 )，吸附电荷后变成带电质点。

中性液体的离子电导：主要是由杂质离子构成 (杂质电导)，极性液体除杂质形成外还有本身分子形成的离子，故电导率较高，如前所述，水与精等强极性液体，本身电导已很大，不能作为绝缘材料，但在工程中， 介 质总不免含有一些水分，它在介质中起非常有害的影响。

影响液体介质电导的因素主要是杂质与温度，

固体介质的电导分体积电导与表面电导。体积电导由本身离子和杂质离子构成，其本身离子电导很小，故一般在温度不太高时，杂质电导起主要作用。杂质的形成可以是人为的为一定目的而加入的某种成分，有些是外界侵入的 (水分)， 故 对多孔性材料，要进行防止水分侵 入 的处理

因体介质的表面，在干燥、清洁时，其电导很小。故其表面电导主要是附着于介质表面的水分与其他污物引起。此外也与介质本身的性质有关，对中性、弱极性介质、水分在其上不能形成连续的水珠，故表面电阻率较高（硅有机物、石蜡等 )：有的介质部分溶于水，其电 阻 率较小(大部分玻璃 属 此类)，且与温 度 有关。对多孔性介质，其表面电阻、体积 电阻 均小(纤维材料即 属 此类)。

对一些防潮性差的介质，要采取表面处理，以增大其表面电阻，如绝缘子表面涂硅有机物等。

绝缘电阻在工程实际中的意义：

(1)在预防性试验中，以绝缘电阻值判断绝缘的优劣或是否受潮。

(2)多层介质在直流电压下，电压分布与电导成反比，故设计用于直流的设备要注意所用介质的电导，应使材料使用合理。

(3)设计时要考虑绝缘的使用环境，特别是湿度。

(4)并非所有情况下均要求绝缘 电阻 值高。如高压套管法兰附近上半导体釉，是为改 善 电压分布。